当发射连续光谱的光源发出的光（强度为I。）通过浓度为C的原子蒸气时，有一部分光被吸收，而透过光的强度（I）的频率分布如图85所示。

    实验证明，I₀和I的关系遵守朗伯一比尔定律，即

I = I₀e^-kv^cl

式中    L一一吸收层厚度（厘米），

       K_v一—吸收系数，K_v的因次为厘米^-1，它是频率v的函数。

      当原子蒸汽的厚度保持一定时设K = K_vL

      所以I＝I_0·e ^-kc

                                 A=log I₀/I=KC                         A称为吸光度

    图86所示为K_v对V的典型曲线，通常称为吸收线的轮廓。在中心频率V₀处K_v有极大值（K₀），当K_v等于极大值一半时，K₀/2处两点间的横坐标值叫做吸收线的半宽度（△v）。

    吸收线具有一定宽度是由以下几点原因产生的：

   （1）谱线的自然宽度，一般约为10A数量级；

   （2）多普勒变宽又叫谱线的热变宽，它由原子的热运动引起；

   （3）罗兰兹变宽，由于粒子碰撞引起：

   （4）赫鲁兹马克变宽，因与同种原子碰撞或接近引起。（3）和（4）两种变宽又叫压力变宽，它们在气压低于0．01毫米时可忽略不计；

   （5）斯塔克变宽，由外部电场或带电粒子和离子形成的电场引起；

   （6）齐曼变宽，因磁场影响而产生。一般在原子吸收中可忽略不计。

    从上面的谱线变宽可知，无论是原子发射或吸收线的轮廓都有一定的宽度。此时，朗伯比尔定律不适用。只有当使用锐线光源（例如空心阴极灯），发射线的半宽度在0．01A时，就可近似地把锐线光源相对于吸收轮廓当作单色光。此时，朗伯一比尔定律适用。