前面文章讨论中已经提及，Gibbs假设的分割表面虽然其法线方向已经确定，但其实际位置却还未确定。随着分割表面位置不同，分割表面上各种表面密度均会随之改变，亦就是说Gibbs的各种表面过剩量会随之面变化，这使讨论无法进行，因此，如何选择、确定Gibbs分割表面位置是Gibbs界面热力学的重要讨论内容之一。

       在上一文章中已经论及一种决定分割表面位置的方法，即，Gibbs提出，分割表面位置应选择在使讨论体系各组元中，有一个选定的组元，一般选择为溶剂，其表面密度为零的地方。例如Γ₁＝0，则这个分割表面就是讨论体系分割表面。这样分割表面有可能不一定与物理分界面吻合，也有可能与其偏离得较大些。
       Gibbs以此作为讨论基础，进行了一系列的表面热力学的讨论，由此，Gibbs认为，讨论中的一切数量，很显然，均是相对于Γ₁＝0时的数量，Gibbs给以符号为：Γ₂¹，Γ₃¹，Γ₄¹…。Gibbs据此作为讨论基础，进行了一系列表面热力学的讨论。
       采用这一方法选择分割表面位置的研究者最多，详细可见相关文献。
       另一种方法亦是由Gibbs提出的以应力表面来表示分割表面位置。已知

dU^S=TdS^S+∑μ_idm_i^S+σdA+C₁dc₁+C₂dc₂          [2-4-11]

       按照Русанов的描述，如果分界表面的厚度τ与分界表面的主曲率r有下列关系：

τ＜＜r₁；τ＜＜r₂          [2-4-18]

       则总可以找到一个分割表面的位置，在此位置上式[2-4-11]可写成更简单的形式：

dU^S=TdS^S+∑μ_idm_i^S+σdA          [2-4-19]

       这个分割表面的位置被称为Gibbs应力表面。关于应力表面概念，在Gibbs工作中有着重要的位置。
       Adasmon在其著作中认为：式[2-4-11]关系中最后两项可写成为，

1/2(C₁+C₂)d(c₁+c₂)+1/2(C₁-C₂)d(c₁-c₂)          [2-4-20]

       此项再加上σdA项反映了面积变化和曲率变化的影响。为此对常数项C₁和C₂指定一个条件，要求C₁+C₂＝0。这个特定条件使分界面有了特定位置，在此位置上的分割表面被称作应力表面。
       对于表面区厚度远低于界面主曲率半径时，d(c₁-c₂)＝0。此式对于平表面和球表面是完全正确的，则从式[2-4-10]亦可得到式

dU^S=TdS^S+∑μ_idm_i^S+σdA          [2-4-19]

       因此，Gibbs引入应力表面的理论是为了使弯曲表面的情况亦可以使用简单的，实际上是表示平面界面热力学关系的式[2-4-19]来讨论。
       式[2-4-19]表示：由此式可推导得到Gibbs等温式，这在上面讨论中已经实行，这样可以认为，对弯曲界面，引入应力表面概念后Gibbs等温式亦可适用。
       此外，式[2-4-19]表示：此式与两相间力学平衡条件有关。由式[2-4-8]和式[2-4-19]可知：

dU=dU^A+dU^B+dU^S=TdS+∑μ_idm_i-P^AdV^A-P^BdV^B+σdA

       平衡时dU＝0；dS＝0；dm_i＝0。故得：

-P^AdV^A-P^BdV^B+σdA=0          [2-4-21]

       但dV=0=dV^A+dV^B
       所以，

(P^A-P^B)dV^A=σdA          [2-4-22]

       若分割表面沿垂直方向移动dt距离，则：dA=(c₁+c₂)Adt
       同时有：dV^A=Adt=-dV^B
       得：(P^A-P^B)Adt=σ(c₁+c₂)Adt
       故：

△P＝σ(c₁+c₂)          [2-4-23]

       此式即为著名的Laplace公式。
       Adamson提出了其他一些规定分割表面位置的方法：
       在上面讨论中已得到，

dσ=-Γ₁^Sdμ₁-Γ₂^Sdμ₂          [2-4-14b]

       在经典热力学理论中应用Gibbs-Duhem公式可得：m₁dμ₁+m₂dμ₂=0
       合并二式，并予整理得：

-dσ=dμ₂(Γ₂^S-m₂/m₁·Γ₁^S)          [2-4-24]

       Adamson认为式[2-4-24]中右边方括号内数值应该与分割表面的位置选择无关。要实现此点的条件是：

Γ_j^Sm_i-Γ_i^Sm_j=常数          [2-4-25]

       式[2-4-25]是选择分割表面位置的条件。
       除此外，Adamson的著作还介绍了一些其他选择分割表面位置的方法。例如，目前较普遍采用的是溶剂Γ₁=0的方法，这一方法中溶质过剩被标志以Γ₂¹。
       由于可以以Γ₂¹表示分割表面的一个位置。Adamson认为显然还可有一个对称的Γ₁²，这可定义为：在表面区内组元2的表面过剩为零时单位表面上组元1的表面过剩。
       Adamson著作中还介绍有Γ_i^N，上标N的意思是指溶剂和溶质总量对表面区的表面过剩量为零；Γ_i^M，带上标M的意思是指讨论体系内两体相总质量与讨论体系总质量相同时组元i的表面过剩量；还有Γ_i^V，其定义是在讨论体系总体积无过剩时组元i的表面过剩量。
       如此林林总总，一来这说明分割表面的位置选择确是Gibbs界面热力学重要的讨论内容。但这些多的分割表面位置可供选择，并且每种选择所导致的计算结果彼此又互不相同，不能相互印证，这样不能不使人思考，由于所谓“分割表面”是一种人为所定的概念，虽然Gibbs等温式已被实验结果所验证，那么“分割表面”这一人为概念会不会对Gibbs等温式的讨论结果亦会产生一定的“人为”影响。